Kurs:Nichtlineare Partielle Differentialgleichungen/Nichtlineare partielle Differentialgleichungen

Die Normalkrümmung der Fläche in Richtung ${\displaystyle {\mathfrak {y}}=\cos \vartheta {\mathfrak {e}}_{1}(u,v)+\sin \vartheta {\mathfrak {e}}_{2}(u,v)}$ wird gegeben durch

(1) ${\displaystyle Q({\mathfrak {y}})=\kappa _{1}(u,v)\cos ^{2}\vartheta +\kappa _{2}(u,v)\sin ^{2}\vartheta .}$

Ist ${\displaystyle \kappa _{1}(u,v)\leq \kappa _{2}(u,v)}$ erfüllt, so wird die Normalkrümmung in Richtung ${\displaystyle {\mathfrak {e}}_{1}(u,v)}$ minimiert und in Richtung ${\displaystyle {\mathfrak {e}}_{2}(u,v)}$ maximiert.

Einen Punkt ${\displaystyle {\mathfrak {x}}(u,v)}$ der Fläche ${\displaystyle {\mathfrak {x}}}$ nennen wir Nabelpunkt, falls ${\displaystyle \kappa _{1}(u,v)=\kappa _{2}(u,v)}$ erfüllt ist.

Wir erklären die Gaußsche Krümmung der Fläche als

(2) ${\displaystyle K(u,v):=\kappa _{1}(u,v)\kappa _{2}(u,v)=\det W(u,v),\quad (u,v)\in \Omega .}$

Unter der mittleren Krümmung verstehen wir

(3) ${\displaystyle H(u,v):={\frac {1}{2}}(\kappa _{1}(u,v)+\kappa _{2}(u,v))={\frac {1}{2}}SpW(u,v),\quad (u,v)\in \Omega .}$

Eine gemäß

(1) ${\displaystyle {\mathfrak {x}}_{u}\cdot {\mathfrak {x}}_{v}=0=|{\mathfrak {x}}_{u}|^{2}+|{\mathfrak {x}}_{v}|^{2}}$ in ${\displaystyle \Omega }$

konform parametrisierte Fläche ${\displaystyle {\mathfrak {x}}={\mathfrak {x}}(u,v):\Omega \to \mathbb {R} ^{3}}$ hat genau dann die vorgeschriebene mittlere Krümmung ${\displaystyle H=H({\mathfrak {x}})}$, wenn sie dem ${\displaystyle H}$-Flächensystem

(2) ${\displaystyle \Delta {\mathfrak {x}}(u,v)=2H({\mathfrak {x}}){\mathfrak {x}}_{u}\wedge {\mathfrak {x}}_{v}}$

genügt.

Der Graph ${\displaystyle z=\zeta (x,y),(x,y)\in \Omega }$ hat genau dann die vorgeschriebene mittlere Krümmung ${\displaystyle H=H(x,y,z)}$, wenn ${\displaystyle \zeta }$ die nicht parametrische Gleichung vorgeschriebener mittlerer Krümmung

(3) ${\displaystyle {\mathcal {M}}\zeta :=(1+\zeta _{y}^{2})\zeta _{xx}-2\zeta _{x}\zeta _{y}\zeta _{xy}+(1+\zeta _{x}^{2})\zeta _{yy}=2H({\mathfrak {x}}){\sqrt {1+|\nabla \zeta (x,y)|^{2}}}^{3}}$ in ${\displaystyle \Omega }$

erfüllt.

Für die hyperbolische Differentialgleichung

(1) ${\displaystyle 0=a(x,y)\zeta _{xx}(x,y)+2b(x,y)\zeta _{xy}(x,y)+c(x,y)\zeta _{yy}(x,y)+d(x,y,\zeta (x,y),\nabla \zeta (x,y))}$ in ${\displaystyle \Omega }$

mit

(2) ${\displaystyle a(x,y)c(x,y)-b(x,y)^{2}<0}$ in ${\displaystyle \Omega }$

gibt es eine Variablentransformation

${\displaystyle \xi =\xi (x,y),\eta =\eta (x,y)\in C^{2}({\mathcal {U}}(x_{0},y_{0})),}$

${\displaystyle \xi _{0}=\xi (x_{0},y_{0}),\quad \eta _{0}=\eta (x_{0},y_{0}),\quad {\frac {\partial (\xi ,\eta )}{\partial (x,y)}}\neq 0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {U}}(x_{0},y_{0})}$

mit der Umkehrabbildung ${\displaystyle x=x(\xi ,\eta ),y=y(\xi ,\eta )\in C^{2}({\mathcal {U}}(\xi _{0},\eta _{0}))}$

mit

${\displaystyle Q(\xi )=0=Q(\eta )}$ in ${\displaystyle {\mathcal {U}}(x_{0},y_{0})}$.

Die Differentialgleichung erscheint dann in der hyperbolischen Normalform

(3) ${\displaystyle z_{\xi \eta }(\xi ,\eta )=-\left.\left\{{\frac {1}{B(x,y)}}D(x,y,z,p,q)\right\}\right|_{x=x(\xi ,\eta ) \atop y=y(\xi ,\eta )}}$

und die Parametertransformation ${\displaystyle x=x(\xi ,\eta ),y=y(\xi ,\eta )}$ genügt dem System

(4) ${\displaystyle y_{\xi }-\lambda ^{+}x_{\xi }=0,\quad y_{\eta }-\lambda ^{-}x_{\eta }=0}$

erster Ordnung.

Die quasilineare Differentialgleichung

(5) ${\displaystyle {\begin{matrix}{\mathcal {L}}\zeta (x,y)&:=&a(x,y,\zeta (x,y)\nabla \zeta (x,y))\zeta _{xx}(x,y)+2b(\ldots )\zeta _{xy}(x,y)+c(\ldots )\zeta _{yy}(x,y)\\&&+d(x,y,\zeta (x,y)\nabla \zeta (x,y))=0\quad in\ \Omega ,\end{matrix}}}$

welche gemäß

${\displaystyle a(x,y)c(x,y)-b(x,y)^{2}<0}$ in ${\displaystyle \Omega }$

hyperbolisch bezüglich ihrer Lösung ${\displaystyle z=\zeta (x,y)}$ ist, kann durch die lokale Parametertransformation auf die charakteristischen Parameter äquivalent überführt werden in das System erster Ordnung

(6) ${\displaystyle y_{\xi }-\lambda ^{+}x_{\xi }=0,\quad y_{\eta }-\lambda ^{-}x_{\eta }=0}$

(6) ${\displaystyle p_{\xi }+\lambda ^{-}q_{\xi }+{\frac {d}{a}}x_{\xi }=0,\quad p_{\eta }+\lambda ^{+}q_{\eta }+{\frac {d}{a}}x_{\eta }=0}$

(6) ${\displaystyle z_{\xi }-px_{\xi }-qy_{\xi }=0.}$

Für die Funktion ${\displaystyle {\mathfrak {y}}(\xi ,\eta ):=(x(\xi ,\eta ),y(\xi ,\eta ),z(\xi ,\eta ),p(\xi ,\eta ),q(\xi ,\eta ))}$ ergibt sich ein hyperbolisches System zweiter Ordnung

(7) ${\displaystyle {\mathfrak {y}}_{\xi \eta }(\xi ,\eta )={\mathfrak {h}}_{\xi \eta }(\xi ,\eta ,{\mathfrak {y}}(\xi ,\eta ),{\mathfrak {y}}_{\xi }(\xi ,\eta ),{\mathfrak {y}}_{\eta }(\xi ,\eta )),}$

wobei die rechte Seite quadratisch in den ersten Ableitungen ${\displaystyle x_{\xi },y_{\xi },\ldots ,p_{\eta },q_{\eta }}$ ist.

1. Ausgehend von einer Lösung (6) wollen wir die Gültigkeit der Differentialgleichung (1) zeigen. Zunächst liefern die ersten beiden Gleichungen aus (6) wegen

${\displaystyle {\begin{pmatrix}x_{\xi }&x_{\eta }\\y_{\xi }&y_{\eta }\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\xi _{x}&\xi _{y}\\\eta _{x}&\eta _{y}\end{pmatrix}}^{-1}={\frac {\partial (x,y)}{\partial (\xi ,\eta )}}{\begin{pmatrix}\eta _{y}&-\xi _{y}\\-\eta _{x}&\xi _{x}\end{pmatrix}}}$

die Beziehungen

${\displaystyle \eta _{x}+\lambda ^{+}\eta _{y}=0,\quad \xi _{x}+\lambda ^{-}\xi _{y}=0.}$

Somit folgt

${\displaystyle z_{xx}=p_{x}=p_{\xi }\xi _{x}+p_{\eta }\eta _{x}=-\left(\lambda ^{-}q_{\xi }+{\frac {d}{a}}x_{\xi }\right)\xi _{x}-\left(\lambda ^{+}q_{\eta }+{\frac {d}{a}}x_{\eta }\right)\eta _{x}}$

${\displaystyle =-(\lambda ^{+}+\lambda ^{-})(q_{\xi }\xi _{x}+q_{\eta }\eta _{x})-\lambda ^{+}\lambda ^{-}(q_{\xi }\xi _{y}+q_{\eta }\eta _{y})-{\frac {d}{a}}=-{\frac {2b}{a}}z_{yx}-{\frac {c}{a}}z_{yy}-{\frac {d}{a}},}$

woraus sich ${\displaystyle az_{xx}+2bz_{xy}+cz_{yy}+d=0}$ ergibt.

2. Differenzieren wir alle Gleichungen von (6), in denen nur ${\displaystyle \xi }$-Ableitungen vorkommen, nach ${\displaystyle \eta }$ und umgekehrt, so erhalten wir

(8) ${\displaystyle -\lambda ^{+}x_{\xi \eta }+y_{\xi \eta }=\ldots }$

(8) ${\displaystyle -\lambda ^{-}x_{\xi \eta }+y_{\xi \eta }=\ldots }$

(8) ${\displaystyle {\frac {d}{a}}x_{\xi \eta }+p_{\xi \eta }+\lambda ^{-}q_{\xi \eta }=\ldots }$

(8) ${\displaystyle {\frac {d}{a}}x_{\xi \eta }+p_{\xi \eta }+\lambda ^{+}q_{\xi \eta }=\ldots }$

(8) ${\displaystyle -px_{\xi \eta }-qy_{\xi \eta }+z_{\xi \eta }=\ldots }$

Auf der rechten Seite stehen nur quadratische Terme in den ersten Ableitungen von ${\displaystyle x,y,z,p,q}$. Wir fassen (8) als lineares Gleichungssystem in den Unbekannten ${\displaystyle x_{\xi \eta },y_{\xi \eta },z_{\xi \eta },p_{\xi \eta },q_{\xi \eta }}$ auf. Die Koeffizientenmatrix dieses Systems ist nicht singulär wegen

(9) ${\displaystyle {\begin{vmatrix}-\lambda ^{+}&1&0&0&0\\-\lambda ^{-}&1&0&0&0\\{\frac {d}{a}}&0&0&1&\lambda ^{-}\\{\frac {d}{a}}&0&0&1&\lambda ^{+}\\-p&-q&1&0&0\end{vmatrix}}=-4{\frac {b^{2}-ac}{a^{2}}}\neq 0.}$

Somit können wir das System (8) in der Form (7) auflösen.

q.e.d.

Die Funktion ${\displaystyle v(\xi ,\eta )=:R(\xi ,\eta ;x,y)}$ heißt Riemannsche Funktion, falls folgendes gilt:

1. ${\displaystyle v}$ genügt der Differentialgleichung ${\displaystyle {\mathcal {M}}v=0}$ in ${\displaystyle T(x,y)}$.
2. Wir haben ${\displaystyle v(x,y)=R(x,y;x,y)=1}$.
3. Längs ${\displaystyle {\widehat {BP}}}$ gilt ${\displaystyle -v_{y}+av=0}$ bzw. ${\displaystyle v(x,\eta )=\exp \left\{\int \limits _{y}^{\eta }a(x,t)\,dt\right\}}$.
4. Längs ${\displaystyle {\widehat {PA}}}$ gilt ${\displaystyle -v_{x}+bv=0}$ bzw. ${\displaystyle v(\xi ,y)=\exp \left\{\int \limits _{x}^{\xi }b(t,y)\,dt\right\}}$.

Eine Lösung der hyperbolischen Differentialgleichung ${\displaystyle {\mathcal {L}}u(\xi ,\eta )=h(\xi ,\eta )}$ kann mit Hilfe ihrer Riemannschen Funktion ${\displaystyle R(\xi ,\eta ;x,y)}$ wie folgt durch ihre Cauchydaten dargestellt werden: Für ${\displaystyle P=(x,y)}$ gilt

${\displaystyle u(P)=u(A)R(A;P)-\iint \limits _{T(x,y)}R(\xi ,\eta ;P)h(\xi ,\eta )\,d\xi d\eta +\int \limits _{\Gamma (x,y)}{\Bigl \{}-(R_{\eta }(\xi ,\eta ;P)h(\xi ,\eta )+auR)\nu _{1}+(Ru_{\xi }+bRu)\nu _{2}{\Bigr \}}\,d\sigma .}$

Sei eine Lösung ${\displaystyle {\mathfrak {x}}={\mathfrak {x}}(u,v)=(x_{1}(u,v),\ldots ,x_{n}(u,v)):B\to \mathbb {R} ^{n}\in C^{3}(B,\mathbb {R} ^{n})}$ des Differentialgleichungsproblems

(1) ${\displaystyle \Delta {\mathfrak {x}}(u,v)={\mathfrak {F}}(u,v,{\mathfrak {x}}(u,v),{\mathfrak {x}}_{u}(u,v),{\mathfrak {x}}_{v}(u,v)),\quad (u,v)\in B}$

mit der reellanalytischen rechten Seite

(2) ${\displaystyle {\mathfrak {F}}:{\mathcal {O}}\to \mathbb {R} ^{n}}$

bzw.

(3) ${\displaystyle {\mathfrak {F}}={\mathfrak {F}}(u,v,z_{1},\ldots ,z_{n},p_{1},\ldots ,p_{n},q_{1},\ldots ,q_{n}):{\mathcal {O}}\to \mathbb {C} ^{n}\in C^{1}({\mathcal {O}},\mathbb {C} ^{n})}$

mit

(4) ${\displaystyle {\mathfrak {F}}_{\overline {u}}\equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {v}}\equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {z_{1}}}\equiv \ldots \equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {z_{n}}}\equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {p_{1}}}\equiv \ldots \equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {p_{n}}}\equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {q_{1}}}\equiv \ldots \equiv {\mathfrak {F}}_{\overline {q_{n}}}\equiv 0}$

gegeben. Dann ist ${\displaystyle {\mathfrak {x}}}$ reellanalytisch in ${\displaystyle B}$.

Mit den oben eingeführten Bezeichnungen gehen wir aus von einer Lösung ${\displaystyle {\mathfrak {x}}=\mathbf {x} (\alpha ,\gamma ):B\to \mathbb {R} ^{n}\in C^{3}(B,\mathbb {R} ^{n})}$ des Differentialgleichungssystems

(5) ${\displaystyle \mathbf {x} _{\alpha \alpha }(\alpha ,\gamma )+\mathbf {x} _{\gamma \gamma }(\alpha ,\gamma )=\mathbf {F} (\alpha ,\gamma ,\mathbf {x} ,\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,\gamma ),\mathbf {x} _{\gamma }(\alpha ,\gamma ))}$ in ${\displaystyle B}$.

Wir betrachten das Cauchysche Anfangswertproblem

(6) ${\displaystyle {\begin{matrix}-\mathbf {x} _{\beta \beta }(\alpha ,\beta ,\gamma )+\mathbf {x} _{\gamma \gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma )=\mathbf {F} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\mathbf {x} ,-i\mathbf {x} _{\beta },\mathbf {x} _{\gamma }){\text{ in }}{\mathcal {B}}',\\\mathbf {x} (\alpha ,0,\gamma )=\mathbf {x} (\alpha ,\gamma ){\text{ in }}B,\\\mathbf {x} _{\beta }(\alpha ,0,\gamma )=i\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,\gamma ){\text{ in }}B\end{matrix}}}$

zum Parameter ${\displaystyle \alpha }$. Hierbei ist ${\displaystyle {\mathcal {B}}'\subset \mathbb {R} ^{3}}$ eine geeignete offene Menge mit ${\displaystyle B\subset {\mathcal {B}}'}$. Gemäß §4 hat (6) eine lokal eindeutige Lösung ${\displaystyle \mathbf {x} =\mathbf {x} (\alpha ,\beta ,\gamma )}$, da die charakteristischen Kurven der Differentialgleichung aus ${\displaystyle B}$ herausführen. Wir bemerken, dass die Lösung differenzierbar vom Parameter ${\displaystyle \alpha }$ abhängt. Es sei nun ${\displaystyle u:=\alpha +i\beta }$. Wir können nun den Operator

${\displaystyle {\frac {\partial }{\partial {\overline {u}}}}={\frac {1}{2}}\left({\frac {\partial }{\partial \alpha }}+i{\frac {\partial }{\partial \beta }}\right)}$

auf die Differentialgleichung in (6) anwenden. Wir erhalten dann für die Funktion

${\displaystyle \mathbf {y} (\alpha ,\beta ,\gamma )=(y_{1}(\alpha ,\beta ,\gamma ),\ldots ,y_{n}(\alpha ,\beta ,\gamma )):=\mathbf {x} _{\overline {u}}(\alpha ,\beta ,\gamma )}$

das Differentialgleichungssystem

(7) ${\displaystyle -\mathbf {y} _{\beta \beta }(\alpha ,\beta ,\gamma )+\mathbf {y} _{\gamma \gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma )=\sum _{j=1}^{n}{\Bigl \{}\mathbf {F} _{z_{j}}y_{j}-i\mathbf {F} _{p_{j}}y_{j,\beta }+\mathbf {F} _{q_{j}}y_{j,\gamma }{\Bigr \}}}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$.

Offenbar ist wegen (6)

(8) ${\displaystyle \mathbf {y} (\alpha ,0,\gamma )={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,0,\gamma )+i\mathbf {x} _{\beta }(\alpha ,0,\gamma ))={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,\gamma )+ii\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,\gamma ))=0}$ in ${\displaystyle B}$

richtig. Weiter berechnen wir mit (6) und (5)

${\displaystyle \mathbf {y} _{\beta }(\alpha ,0,\gamma )={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha \beta }(\alpha ,0,\gamma )+i\mathbf {x} _{\beta \beta }(\alpha ,0,\gamma ))}$

${\displaystyle ={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha \beta }(\alpha ,0,\gamma )+i\mathbf {x} _{\gamma \gamma }(\alpha ,0,\gamma )-i\mathbf {F} (\alpha ,0,\gamma ,\mathbf {x} ,\mathbf {x} _{\alpha },\mathbf {x} _{\gamma }))={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha \beta }(\alpha ,0,\gamma )-i\mathbf {x} _{\alpha \alpha }(\alpha ,\gamma ))}$

${\displaystyle ={\frac {1}{2}}{\frac {\partial }{\partial \alpha }}(\mathbf {x} _{\beta }(\alpha ,0,\gamma )-i\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,\gamma ))=0}$ in ${\displaystyle B}$,

also

(9) ${\displaystyle \mathbf {y} _{\beta }(\alpha ,0,\gamma )=0}$ in ${\displaystyle B}$.

Das homogene Cauchysche Anfangswertproblem (7)–(9) ist eindeutig lösbar durch ${\displaystyle \mathbf {y} (\alpha ,\beta ,\gamma )\equiv 0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$ und es folgt

(10) ${\displaystyle \mathbf {x} _{\overline {u}}(\alpha ,\beta ,\gamma )\equiv 0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$.

2. Wir setzen nun ${\displaystyle \mathbf {x} }$ von ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$ auf ${\displaystyle {\mathcal {B}}\subset \mathbb {C} ^{2}}$ fort. Dazu lösen wir das Cauchysche Anfangswertproblem

(11) ${\displaystyle {\begin{matrix}\mathbf {x} _{\alpha \alpha }(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )-\mathbf {x} _{\delta \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )=\mathbf {F} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ,\mathbf {x} ,\mathbf {x} _{\alpha },-i\mathbf {x} _{\delta }){\text{ in }}{\mathcal {B}},\\\mathbf {x} (\alpha ,\beta ,\gamma ,0)=\mathbf {x} (\alpha ,\beta ,\gamma ){\text{ in }}{\mathcal {B}}',\\\mathbf {x} _{\delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)=i\mathbf {x} _{\gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma ){\text{ in }}{\mathcal {B}}'.\end{matrix}}}$

Die Lösung hängt differenzierbar von den Parametern ${\displaystyle \beta ,\gamma }$ ab und höhere Regularität folgt wieder wie in §4. Wir betrachten zunächst die Funktion

${\displaystyle \mathbf {y} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )=(y_{1}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ),\ldots ,y_{n}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )):=\mathbf {x} _{\overline {u}}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ).}$

Diese genügt wegen (11) dem hyperbolischen System

(12) ${\displaystyle \mathbf {y} _{\alpha \alpha }(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )-\mathbf {y} _{\delta \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma )=\sum _{j=1}^{n}{\Bigl \{}\mathbf {F} _{z_{j}}y_{j}+\mathbf {F} _{p_{j}}y_{j,\alpha }-i\mathbf {F} _{q_{j}}y_{j,\delta }{\Bigr \}}}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$

und erfüllt wegen (10) die Anfangsbedingungen

(13) ${\displaystyle \mathbf {y} (\alpha ,\beta ,\gamma ,0)={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)+i\mathbf {x} _{\beta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0))=\mathbf {x} _{\overline {u}}(\alpha ,\beta ,\gamma )=0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$

und

(14) ${\displaystyle \mathbf {y} _{\delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\alpha \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)+i\mathbf {x} _{\beta \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0))=i{\frac {\partial }{\partial \gamma }}\mathbf {x} _{\overline {u}}(\alpha ,\beta ,\gamma )=0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$.

Aus (12) – (14) folgt ${\displaystyle \mathbf {y} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )=0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$ bzw.

(15) ${\displaystyle \mathbf {x} _{\overline {u}}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )\equiv 0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$.

Schließlich untersuchen wir die Funktion

${\displaystyle \mathbf {z} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )=(z_{1}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ),\ldots ,z_{n}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )):=\mathbf {x} _{\overline {v}}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ),}$

welche wegen (11) dem folgenden Differentialgleichungssystem genügt:

(16) ${\displaystyle \mathbf {z} _{\alpha \alpha }(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )-\mathbf {z} _{\delta \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma )=\sum _{j=1}^{n}{\Bigl \{}\mathbf {F} _{z_{j}}z_{j}+\mathbf {F} _{p_{j}}z_{j,\alpha }-i\mathbf {F} _{q_{j}}z_{j,\delta }{\Bigr \}}}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$.

Wir berechnen für ${\displaystyle \mathbf {z} }$ die Anfangsbedingungen

(17) ${\displaystyle \mathbf {z} (\alpha ,\beta ,\gamma ,0)={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)+i\mathbf {x} _{\delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0))={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma )+ii\mathbf {x} _{\gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma ))=0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$

und

(18) ${\displaystyle \mathbf {z} _{\delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)={\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\gamma \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)+i\mathbf {x} _{\delta \delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0))={\frac {\partial }{\partial \gamma }}{\frac {1}{2}}(\mathbf {x} _{\delta }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0)-i\mathbf {x} _{\gamma }(\alpha ,\beta ,\gamma ,0))=0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$,

wobei wir (11) und (5) benutzt haben. Gleichung (5) gilt nämlich wegen (10) auch in ${\displaystyle {\mathcal {B}}'}$. Aus (16) – (18) schließen wir nun ${\displaystyle \mathbf {z} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )\equiv 0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$ bzw.

(19) ${\displaystyle \mathbf {x} _{\overline {v}}(\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta )\equiv 0}$ in ${\displaystyle {\mathcal {B}}}$.

Wir haben also die Lösung ${\displaystyle \mathbf {x} =22}$ von (5) zu einer Funktion ${\displaystyle \mathbf {x} =\mathbf {x} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ):{\mathcal {B}}\to \mathbb {C} ^{n}}$ fortgesetzt, die wegen (15) und (19) holomorph in den Variablen ${\displaystyle u=\alpha +i\beta }$ und ${\displaystyle v=\gamma +i\delta }$ ist. Somit ist

${\displaystyle \mathbf {x} (\alpha ,\gamma )=\mathbf {x} (\alpha ,\beta ,\gamma ,\delta ){\big |}_{\beta =\delta =0}}$

reell analytisch in ${\displaystyle \alpha }$ und ${\displaystyle \gamma }$.

q.e.d.