Die Rayleighsche Dissipationsfunktion ist ein von Lord Rayleigh 1876 eingeführter Ansatz für eine geschwindigkeitsabhängige Reibungskraft in der klassischen Mechanik. Er lässt sich auch im Lagrange-Formalismus der klassischen Mechanik formulieren.

Der Lagrangeformalismus beschreibt die Dynamik eines Systems über die Lagrangefunktion ${\displaystyle L=T-V}$ (mit ${\displaystyle T}$ der kinetischen Energie und ${\displaystyle V}$ der potentiellen Energie), wobei diese als Funktion von generalisierten Koordinaten ${\displaystyle q_{i}}$ (und ${\displaystyle {\dot {q_{i}}}}$ für die zugehörige generalisierte Geschwindigkeit) aufgefasst wird (wobei der Index ${\displaystyle i}$ die Komponenten bezeichnet). Dann kann man geschwindigkeitsabhängige Reibungskräfte über eine nicht-konservative generalisierte Kraft ${\displaystyle Q_{i}^{*}}$ auf der rechten Seite der Lagrangegleichung berücksichtigen (siehe auch den Artikel Lagrange-Formalismus):

${\displaystyle {\frac {d}{dt}}{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q_{i}}}}}-{\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}={\frac {d}{dt}}{\frac {\partial T}{\partial {\dot {q_{i}}}}}+{\frac {\partial T}{\partial q_{i}}}-{\frac {\partial V}{\partial q_{i}}}=Q_{i}^{*}}$

Rayleigh machte nun für die Reibungskraft ${\displaystyle F_{i}}$ in euklidischen Koordinaten ${\displaystyle r_{i}}$ (mit zugehöriger euklidischer Geschwindigkeit ${\displaystyle v_{i}}$) folgenden Ansatz:

${\displaystyle F_{i}=-\sum _{j}\,K_{ij}\,v_{j}}$

mit der Dissipationsmatrix ${\displaystyle K_{ij}}$. Die zugehörige Dissipationsfunktion

${\displaystyle K={\frac {1}{2}}\,\sum _{i,j}\,K_{ij}\,v_{i}\,v_{j}}$

ist im einfachsten Fall einer diagonalen Dissipationsmatrix

${\displaystyle K={\frac {1}{2}}\,\sum _{i}\,k_{i}\,v_{i}^{2}}$

Mit der Dissipationsfunktion ist die Reibungskraft demnach:

${\displaystyle F_{i}=-{\frac {\partial }{\partial v_{i}}}K}$

Beim Übergang zu generalisierten Koordinaten ${\displaystyle q_{i}}$ ergibt sich

${\displaystyle Q_{i}^{*}=\sum _{j}\,F_{j}\,{\frac {\partial r_{j}}{\partial q_{i}}}}$

Wegen ${\displaystyle v_{i}(t,q,{\dot {q}})=\sum _{k}{\frac {\partial r_{i}}{\partial q_{k}}}\,{\dot {q_{k}}}+{\frac {\partial r_{i}}{\partial t}}}$ gilt:

${\displaystyle {\frac {\partial v_{i}}{\partial {\dot {q_{k}}}}}={\frac {\partial r_{i}}{\partial q_{k}}}}$

und damit

${\displaystyle Q_{i}^{*}=-\sum _{j}\,{\frac {\partial K}{\partial v_{j}}}\,{\frac {\partial v_{j}}{\partial {\dot {q_{i}}}}}=-{\frac {\partial K}{\partial {\dot {q_{i}}}}}}$

Daneben kann es auch andere, nicht durch einen Rayleigh-Ansatz beschreibbare nicht-konservative generalisierte Kräfte zur Beschreibung von Reibung geben.

Literatur

• E. Minguzzi, Rayleigh's dissipation function at work, Eur. J. Phys., Band 36, 2015, S. 035014, arxiv

Einzelnachweise

1. ↑ Rayleigh, Some general theorems related to vibration, Proc. London Math. Soc. s1-4, 1877, S. 357–368
2. ↑ Lord Rayleigh, The theory of Sound, Macmillan 1877, Band 1, Kapitel 4, Paragraph 81
3. ↑ So in Goldstein, Klassische Mechanik, 8. Auflage, Aula-Verlag 1985, S. 24