In der Allgemeinen Relativitätstheorie ist ein Reissner–Nordström-Wurmloch eine Lösung der Einsteinschen Feldgleichungen, die aus der Reissner–Nordström-Metrik (welches geladene und nicht rotierende Schwarze Löcher beschreibt) durch Koordinatentransformation hervorgeht und topologisch als Wurmloch zwischen zwei verschiedenen Universen interpretiert werden kann. Anschaulich gesehen werden zwei äußere Reissner-Nordström-Lösungen am äußeren Ereignishorizont aneinandergeklebt. Optisch ist dieses daher nicht von einem Schwarzen Loch zu unterscheiden und praktisch nicht durchquerbar, da die benötigte Zeit dafür unendlich lang ist.

Die erste Beschreibung der Metrik eines Reissner–Nordström-Wurmloches wurde erstmals von Albert Einstein und Nathan Rosen am 1. Juli 1935 veröffentlicht.

Geometrische Beschreibung

Die Reissner–Nordström-Metrik eines geladenen und nicht rotierenden Schwarzen Loches mit Masse ${\displaystyle M}$ und Ladung ${\displaystyle Q}$ ist gegeben durch:

${\displaystyle \mathrm {d} s^{2}=-\left(1-{\frac {r_{\mathrm {S} }}{r}}+{\frac {r_{\mathrm {Q} }^{2}}{r^{2}}}\right)c^{2}\mathrm {d} t^{2}+\left(1-{\frac {r_{\mathrm {S} }}{r}}+{\frac {r_{\mathrm {Q} }^{2}}{r^{2}}}\right)^{-1}\mathrm {d} r^{2}+r^{2}\mathrm {d} \Omega ^{2}}$,

wobei

${\displaystyle r_{\mathrm {S} }={\frac {2GM}{c^{2}}}}$

${\displaystyle r_{\mathrm {Q} }^{2}={\frac {GQ^{2}}{4\pi \varepsilon _{0}c^{4}}}}$

der Schwarzschild-Radius und der charakteristische Radius der Ladung sind. Die Stellen, an denen die Reissner–Nordström-Metrik singulär wird, ergeben ihre beiden Ereignishorizonte:

${\displaystyle \left(1-{\frac {r_{\mathrm {S} }}{r}}+{\frac {r_{\mathrm {Q} }^{2}}{r^{2}}}\right){\stackrel {!}{=}}\;0\quad \Rightarrow \quad r_{\pm }={\frac {1}{2}}\left(r_{\mathrm {S} }\pm {\sqrt {r_{\mathrm {S} }^{2}-4r_{\mathrm {Q} }^{2}}}\right)}$.

Der Radiusparameter ${\displaystyle r}$ unterteilt die einzelnen Gebiete. Für ${\displaystyle 0\leq r\leq r_{+}}$ ergibt sich die innere Metrik hinter dem äußeren Ereignishorizont, für ${\displaystyle r=r_{+}}$ genau der äußere Ereignishorizont und für ${\displaystyle r>r_{+}}$ die äußere Metrik. Die Aneinanderklebung zweier äußerer Reissner–Nordström-Metriken geschieht am äußeren Ereignishorizont unter Verwendung der Tatsache, dass negative Zahlen keine reelle und positive Zahlen zwei reelle Wurzeln haben. Die das umsetzende Transformation ist ${\displaystyle u^{2}=r-r_{+}}$. Für ${\displaystyle u<0}$ ergibt sich das erste und für ${\displaystyle u>0}$ das zweite Universum, wobei ${\displaystyle u=0}$ ihre Verklebung bezeichnet.

Das Differential transformiert sich gemäß:

${\displaystyle 2u\mathrm {d} u=\mathrm {d} r}$.

Der radienabhängige Teil der Reissner–Nordström-Metrik transformiert sich als:

${\displaystyle 1-{\frac {r_{\mathrm {S} }}{r}}+{\frac {r_{\mathrm {Q} }^{2}}{r^{2}}}={\frac {u^{2}}{(u^{2}+r_{+})^{2}}}\left(u^{2}+{\sqrt {r_{\mathrm {S} }^{2}-4r_{\mathrm {Q} }^{2}}}\right)}$.

Beide Resultate eingesetzt in die Reissner-Nordström-Metrik ergibt sich die Metrik des Reissner-Nordström-Wurmloches als:

${\displaystyle \mathrm {d} s^{2}=-{\frac {u^{2}}{(u^{2}+r_{+})^{2}}}\left(u^{2}+{\sqrt {r_{\mathrm {S} }^{2}-4r_{\mathrm {Q} }^{2}}}\right)c^{2}\mathrm {d} t^{2}+4(u^{2}+r_{+})^{2}\left(u^{2}+{\sqrt {r_{\mathrm {S} }^{2}-4r_{\mathrm {Q} }^{2}}}\right)^{-1}\mathrm {d} u^{2}+(u^{2}+r_{+})\mathrm {d} \Omega ^{2}}$.

Topologische Beschreibung

Die gewöhnliche Reissner–Nordström-Raumzeit ist topologisch der euklidische Raum ${\displaystyle \mathbb {R} \times \mathbb {R} ^{3}}$. Die Entfernung der inneren Lösung (insbesondere der zentralen Singularität) überführt diese topologisch in ${\displaystyle \mathbb {R} \times (\mathbb {R} ^{3}\setminus \{0\})\cong \mathbb {R} \times \mathbb {R} ^{+}\times S^{2}}$, was der Zerlegung in Zeit-, Radial- und Winkelkomponente entspricht. Die Verklebung zweier solcher Raumzeiten zu einem Reissner–Nordström-Wurmloch ist daher topologisch das Produkt ${\displaystyle \mathbb {R} ^{2}\times S^{2}}$.

Siehe auch

• Wurmloch
• Schwarzschild-Wurmloch
• Ellis-Wurmloch

Einzelnachweise

1. ↑ A. Einstein and N. Rosen. Phys. Rev. 48, 73 (1935) - The Particle Problem in the General Theory of Relativity (aps.org)
2. ↑ H. Reissner. Über die Eigengravitation des elektrischen Feldes nach der Einsteinschen Theorie. https://doi.org/10.1002/andp.19163550905