Eine orientierte Fläche ist im mathematischen Teilgebiet der elementaren Differentialgeometrie eine orientierbare Fläche, für die festgelegt wurde, welche ihrer zwei Seiten die Außen- bzw. Innenseite ist. Die Orientierung einer Fläche wird mit der Wahl eines der zwei möglichen Flächennormalenvektoren festgelegt. Die Außenseite der Fläche ist diejenige, von der der gewählte Normalenvektor wegführt. Es gibt Flächen, die nicht orientierbar sind, wie zum Beispiel das Möbiusband.

Definition

Eine reguläre Fläche (oder eine reguläre Fläche mit Rand) ${\displaystyle S\subset \mathbb {R} ^{3}}$ heißt orientierbar, falls es ein stetiges Einheitsnormalenvektorfeld auf ${\displaystyle S}$ gibt.

Ein solches stetiges Einheitsnormalenvektorfeld ${\displaystyle {\vec {n}}}$ auf ${\displaystyle S}$ legt eine Orientierung von ${\displaystyle S}$ fest. Eine orientierte Fläche ist somit eine orientierbare Fläche, auf der ein stetiges Einheitsnormalenvektorfeld ${\displaystyle {\vec {n}}}$ ausgewählt wurde. Formal ist eine orientierte Fläche ein Paar ${\displaystyle (S,{\vec {n}})}$ aus einer orientierbaren Fläche ${\displaystyle S}$ und einem stetigen Einheitsnormalenvektorfeld ${\displaystyle {\vec {n}}}$ auf ${\displaystyle S}$.

Ist durch das stetige Einheitsnormalenvektorfeld ${\displaystyle {\vec {n}}_{1}}$ eine Orientierung auf der Fläche ${\displaystyle S}$ gegeben, so ist auch ${\displaystyle {\vec {n}}_{2}=-{\vec {n}}_{1}}$ ein stetiges Einheitsnormalenvektorfeld, das eine weitere Orientierung von ${\displaystyle S}$ definiert. Ist die orientierbare Fläche ${\displaystyle S}$ zusammenhängend, so gibt es genau diese zwei Orientierungen. Besteht die Fläche aus mehreren Zusammenhangskomponenten, so kann auf jeder Zusammenhangskomponente eine Orientierung unabhängig von den andern gewählt werden.

Ist auf einer Fläche eine Orientierung ausgewählt, so wird diese als positiv bezeichnet, die entgegengesetzte Orientierung als negativ.

Anschauung

Relevanz in der Physik und Mathematik

Die Vereinbarung der Orientierung einer Fläche ist insbesondere bei der Berechnung von vektoriellen Oberflächenintegralen von großer Bedeutung, z. B. in der Elektrostatik bei der Verwendung des Gaußschen Integralsatzes. Die Orientierung bestimmt das Vorzeichen des Ergebnisses. Möchte man z. B. die Ladung Q innerhalb eines vorgegebenen Volumens berechnen und es ist nur das elektrische Feld ${\displaystyle {\vec {E}}({\vec {x}})}$ auf der Oberfläche des Volumens bekannt, so kann man mit Hilfe dieses Satzes auf die eingeschlossene Ladung schließen.

${\displaystyle Q=\int _{V}\mathrm {d} V\varrho ({\vec {x}})=\varepsilon _{0}\int _{V}\mathrm {d} V\mathrm {div} {\vec {E}}({\vec {x}})}$.

Hier ist V das Volumen, in dem die unbekannte Ladung enthalten ist, und ${\displaystyle \varrho }$ die unbekannte Ladungsdichte. Mit Hilfe der ersten Maxwellgleichung kommt man auf den Ausdruck auf der rechten Seite, mit ${\displaystyle \varepsilon _{0}}$ der Dielektrizitätskonstanten und div der Divergenz. Mithilfe des Gaußschen Integralsatzes kann nun das Volumenintegral in ein Oberflächenintegral umformuliert werden:

${\displaystyle Q=\varepsilon _{0}\int _{\partial V}\mathrm {d} {\vec {A}}\cdot {\vec {E}}({\vec {x}})}$.

${\displaystyle \mathrm {d} {\vec {A}}}$ ist ein infinitesimales orientiertes Flächenelement der Oberfläche ${\displaystyle \partial V}$ des Volumens. Das Vorzeichen des Skalarproduktes ${\displaystyle \mathrm {d} {\vec {A}}\cdot {\vec {E}}}$ hängt von der Richtung von ${\displaystyle \mathrm {d} {\vec {A}}}$ ab. Ist ${\displaystyle \mathrm {d} {\vec {A}}}$ parallel zu ${\displaystyle {\vec {E}}}$, so ist das Skalarprodukt ${\displaystyle \mathrm {d} A\,E}$, sind dagegen beide Vektoren antiparallel so ist das Skalarprodukt ${\displaystyle -\mathrm {d} A\,E}$. Somit hängt das Vorzeichen des Oberflächenintegrals von der gewählten Orientierung der Oberfläche ab. Als Konvention wurde die Wahl einer positiven Orientierung vereinbart, das heißt man wählt das nach außen weisende Einheitsnormalenvektorfeld (siehe oben) als Orientierung einer Fläche.

Einzelnachweise

1. ↑ Ilja N. Bronstein, K. A. Semendjajew: Taschenbuch der Mathematik. Harri Deutsch Verlag, 2008, ISBN 978-3-8171-2007-9, S. 538 (online [abgerufen am 24. August 2012]). 
2. ↑ Rolf Schloms: Physik verstehen: Eine Einführung in die Denkweise der Physik. Homogene Systeme. Oldenbourg Verlag, 2008, ISBN 978-3-486-58582-7, S. 107 (online [abgerufen am 24. August 2012]). 
3. ↑ Thoralf Räsch: Mathematik der Physik für Dummies. John Wiley & Sons, 2011, ISBN 978-3-527-70576-4, S. 398 (online [abgerufen am 24. August 2012]). 
4. ↑ Christian Bär: Elementare Differentialgeometrie. de Gruyter, Berlin u. a. 2001, ISBN 3-11-015519-2, S. 117–118.
5. ↑ James Stewart: Multivariable Calculus. Cengage Learning, 2011, ISBN 978-0-538-49787-9, S. 1140 (online [abgerufen am 24. August 2012]). 
6. ↑ Kurt Meyberg, Peter Vachenauer: Höhere Mathematik 1: Differential- und Integralrechnung. Vektor- und Matrizenrechnung. Springer, Berlin, Heidelberg 2001, ISBN 978-3-642-56654-7, S. 482 (books.google.de [abgerufen am 4. Januar 2014]). 
7. ↑ Gregor M. Fichtenholz: Differential- und Integralrechnung. Harri Deutsch Verlag, 1992, ISBN 978-3-8171-1280-7, S. 219 (online [abgerufen am 24. August 2012]).