Die Vielteilchenlokalisierung beschreibt einen dynamischen Prozess eines isolierten Vielteilchen-Quantensystems. Durch eine eingebaute Unordnung kann das Thermalisieren des Systems verhindert werden. Die Vielteilchenlokalisierung unterscheidet sich von der Anderson-Lokalisierung durch die Wechselwirkung der einzelnen Teilchen miteinander.

Ein allgemeiner Hamiltonoperator für die Vielteilchenlokalisierung existiert nicht. Das Phänomen kann in vielen verschiedenen Modellen beobachtet werden. Ein Beispiel für ein solches System, dessen Dynamik durch die Vielteilchenlokalisierung beschrieben wird, ist das Heisenberg-Modell mit eingebauter Unordnung:

${\displaystyle H_{\text{verallg. Heis}}=-\sum _{\langle i,j\rangle }\left(J^{x}S_{i}^{x}S_{j}^{x}+J^{y}S_{i}^{y}S_{j}^{y}+J^{z}S_{i}^{z}S_{j}^{z}\right)+\eta _{i}S_{i}^{z}\qquad {\text{mit }}i,j\;\mathrm {n{\ddot {a}}chste} {\text{ Nachbarn}}}$

Zusätzlich zum verallgemeinerten Heisenberg-Modell wird hier ein zufälliges Potential mit der Stärke ${\displaystyle \eta _{i}}$ an jedem Spinplatz hinzugefügt. ${\displaystyle \eta _{i}}$ liegt dabei im Intervall ${\displaystyle [-W,W]}$. Ab einer kritischen Größe der Unordnung ${\displaystyle W}$ ist hier ein Quantenphasenübergang zu beobachten. Für kleine ${\displaystyle W}$ thermalisiert das System, für große ${\displaystyle W}$ lokalisiert es.

Eigenschaften

Thermalisierende Quantensysteme werden durch die Eigenstate Thermalization Hypothesis (ETH) beschrieben. Ein thermalisierendes System verliert über längere Zeiträume jegliche Information über den Anfangszustand, alle messbaren Operatoren nähern sich ihren thermalisierten Größen an. Im Gegensatz dazu bleiben in einem lokalisierten System Informationen über den Anfangszustand für alle Zeiten bestehen. Weitere Charakteristika der Vielteilchenlokalisierung sind:

• Die Verschränkungsentropie skaliert mit der Größe der Grenzfläche. In der zeitlichen Entwicklung wächst die Verschränkungsentropie logarithmisch.
• Die Leitfähigkeit des Systems verschwindet in der lokalisierten Phase.

Experimenteller Nachweis

Das Phänomen der Vielteilchenlokalisierung konnte bereits in Experimenten mit Ionenfallen und ultrakalten Atomen beobachtet werden.

Einzelnachweise

1. ↑ D. M. Basko, I. L. Aleiner, B. L. Altshuler: Metal-insulator transition in a weakly interacting many-electron system with localized single-particle states. In: Annals of Physics. Band 321, Nr. 5, 23. Mai 2006, S. 1126–1205, doi:10.1016/j.aop.2005.11.014, arxiv:cond-mat/0506617. 
2. ↑ Maksym Serbyn, Z. Papić, Dmitry A. Abanin: Universal slow growth of entanglement in interacting strongly disordered systems. In: Physical Review Letters. Band 110, Nr. 26, 28. Juni 2013, ISSN 0031-9007, S. 260601, doi:10.1103/PhysRevLett.110.260601, arxiv:1304.4605. 
3. ↑ Jens H. Bardarson, Frank Pollmann, Joel E. Moore: Unbounded growth of entanglement in models of many-body localization. In: Physical Review Letters. Band 109, Nr. 1, 3. Juli 2012, ISSN 0031-9007, S. 017202, doi:10.1103/PhysRevLett.109.017202, arxiv:1202.5532 [abs]. 
4. ↑ D. M. Basko, I. L. Aleiner, B. L. Altshuler: Metal-insulator transition in a weakly interacting many-electron system with localized single-particle states. In: Annals of Physics. Band 321, Nr. 5, 23. Mai 2006, S. 1126–1205, doi:10.1016/j.aop.2005.11.014, arxiv:cond-mat/0506617. 
5. ↑ Michael Schreiber, Sean S. Hodgman, Pranjal Bordia, Henrik P. Lüschen, Mark H. Fischer: Observation of many-body localization of interacting fermions in a quasi-random optical lattice. In: Science. Band 349, Nr. 6250, 21. August 2015, ISSN 0036-8075, S. 842–845, doi:10.1126/science.aaa7432, arxiv:1501.05661.