Der Hall-Effekt ['hɔːl-], nach Edwin Hall, dem Entdecker dieses Phänomens, ist das Auftreten einer elektrischen Spannung in einem stromdurchflossenen Leiter, der sich in einem stationären (unveränderten) Magnetfeld befindet.

Diese Hall-Spannung ${\displaystyle U_{\mathrm {H} }}$ tritt senkrecht sowohl zur Richtung des Stromes wie des Magnetfeldes auf, ihre Größe kann mit Hilfe der (weiter unten hergeleiteten) Gleichung

${\displaystyle U_{\mathrm {H} }=A_{\mathrm {H} }\,{\frac {IB}{d}}}$

mithilfe der Stromstärke ${\displaystyle I}$, der magnetischen Flussdichte ${\displaystyle B}$, der Dicke (parallel zur Magnetfeldrichtung ${\displaystyle B}$) der Probe ${\displaystyle d}$ und einer Materialkonstanten – der sogenannten Hall-Konstanten (auch: Hall-Koeffizient) ${\displaystyle A_{\mathrm {H} }}$ – berechnet werden.

Der Hall-Effekt kann zur präzisen Messung der Stärke von Magnetfeldern benutzt werden, was in modernen Smartphones für Kompass-Apps verwendet wird, und liefert Informationen über die Art, Dichte und Beweglichkeit der Ladungsträger in stromleitenden Materialien.

Erklärung

Stromfluss bedeutet, dass sich elektrische Ladungen bewegen. Wenn sich ein Leiter, in dem Strom fließt, in einem Magnetfeld befindet, dann wirkt auf die Ladungsträger die Lorentzkraft. Die Ladungsträger sind im Allgemeinen Elektronen, es kann aber auch Löcherleitung in entsprechend dotierten Halbleitern vorherrschen. Elektronen bzw. Löcher bewegen sich mit einer mittleren Geschwindigkeit ${\displaystyle v}$ (Driftgeschwindigkeit) durch den Leiter. Wegen der Lorentzkraft werden die Ladungsträger senkrecht zu ihrer Bewegungsrichtung abgelenkt. Durch die Ablenkung der Ladungsträger kommt es zu einem Elektronenüberschuss auf der einen Seite des Leiters, während es auf der gegenüberliegenden Seite im selben Maße zu einem Elektronenmangel kommt. Es erfolgt also eine Ladungstrennung, vergleichbar mit der eines Kondensators. Die sich nun gegenüberstehenden negativen und positiven Ladungsüberschüsse verursachen ein elektrisches Feld, das eine elektrische Kraft auf die Ladungsträger ausübt, die der Lorentzkraft entgegengerichtet ist. Die Verstärkung der Ladungstrennung kommt zum Stillstand, wenn sich beide Kräfte gerade kompensieren. Die daraus resultierende Spannung ist die Hall-Spannung.

Diese Hall-Spannung steigt mit dem Magnetfeld linear an und ist antiproportional zur Ladungsträgerdichte, da eine geringere Anzahl von Ladungsträgern nur bei höherer Geschwindigkeit der Einzelladungen zu einer unveränderten Stromstärke führen kann. Auf die schnelleren Ladungsträger wirkt eine höhere Lorentzkraft, wodurch die Hall-Spannung größer wird. Da die Ladungsträgerdichte in Halbleitern bedeutend kleiner ist als in Metallen, werden vorwiegend Halbleiter als Hall-Sonden benutzt.

Im Fall von Ladungsträgern mit positiver Ladung (auch bei Löcherleitung) ist das Vorzeichen der Hall-Spannung umgekehrt als bei negativer Ladung (Elektronen, …).

Geschichte

Edwin Hall beschrieb den später nach ihm benannten Effekt im Jahr 1879 im Rahmen seiner Promotionsarbeit. Nach eigener Aussage wurde er durch eine Aussage von James Clerk Maxwell dazu motiviert, diesen Effekt zu suchen, denn diese Aussage Maxwells erschien ihm unnatürlich:

Vor Hall hatten schon eine Reihe anderer Physiker einen solchen Effekt gesucht (etwa Feilitzsch, Mach, Wiedemann und sein Doktorvater Rowland), aber erst er erreichte eine ausreichende Messempfindlichkeit. Seine Doktorarbeit enthielt Messungen des Hall-Effekts in Gold. Zu späteren Messungen bemerkte Kelvin:

Herleitung

Verwendete Größen
${\displaystyle {\vec {B}}}$	Magnetische Flussdichte
${\displaystyle {\vec {E}}}$	Elektrische Feldstärke
${\displaystyle {\vec {F}}}$	Kraft auf die Ladungsträger
${\displaystyle U_{\mathrm {H} }}$	Hall-Spannung
${\displaystyle I}$	Elektrische Stromstärke
${\displaystyle {\vec {\jmath }}}$	Elektrische Stromdichte
${\displaystyle {\vec {v}}}$	Driftgeschwindigkeit der Ladungsträger
${\displaystyle b}$	Breite des Leiters
${\displaystyle d}$	Dicke des Leiters
${\displaystyle n}$	Ladungsträgerdichte
${\displaystyle q}$	Ladung eines Ladungsträgers
${\displaystyle A_{\mathrm {H} }}$	Hall-Konstante

Die nun folgende Herleitung der Formel für die Hallspannung beschränkt sich auf elektrische Leiter mit nur einer Sorte von Ladungsträgern, wie bei Metallen (Elektronen) oder stark dotierten Halbleitern (stark überwiegend entweder Löcher oder Elektronen).

Bewegte Ladungsträger in einem magnetischen Feld erfahren die Lorentzkraft:

${\displaystyle {\vec {F}}=q\,({\vec {v}}\times {\vec {B}})}$

Beim Hall-Effekt baut sich ein elektrisches Feld auf, das die ablenkende Wirkung des Magnetfeldes kompensiert. Für die resultierende Kraft auf die Ladungsträger muss folglich gelten:

${\displaystyle q\,({\vec {E}}+{\vec {v}}\times {\vec {B}})={\vec {0}}}$

Der Einfachheit halber wird das Koordinatensystem so gelegt, dass sich die Ladungsträger in ${\displaystyle x}$-Richtung bewegen und das Magnetfeld in ${\displaystyle z}$-Richtung wirkt. Es ist also ${\displaystyle {\vec {v}}=(v_{x},0,0)}$ und ${\displaystyle {\vec {B}}=(0,0,B_{z})}$. Damit wird die y-Komponente der obigen Gleichung nach Division durch ${\displaystyle q}$ zu:

${\displaystyle \left.E_{y}-v_{x}B_{z}=0\right.\,}$

Die Stromdichte ${\displaystyle {\vec {\jmath }}}$ im Leiter lässt sich allgemein durch ${\displaystyle {\vec {\jmath }}=nq{\vec {v}}}$ ausdrücken. Löst man diese Beziehung nach ${\displaystyle v_{x}}$ auf und setzt sie in obige Gleichung, so erhält man

${\displaystyle E_{y}={\frac {1}{nq}}\,j_{x}B_{z}=A_{\mathrm {H} }\,j_{x}B_{z}}$

Über diese Beziehung wird die material- und temperaturabhängige Hall-Konstante ${\displaystyle A_{\mathrm {H} }}$ definiert, welche die Stärke des Hall-Effektes charakterisiert.

Um die Gleichung etwas handlicher zu machen, kann man den Leiter, in dem ja eine Ladungstrennung stattgefunden hat, als Plattenkondensator auffassen. Für diesen gilt die Beziehung

${\displaystyle E_{y}={\frac {U_{\mathrm {H} }}{b}}}$.

Außerdem kann die Stromdichte ${\displaystyle j_{x}}$ im vorliegenden Fall durch ${\displaystyle j_{x}={\frac {I}{bd}}}$ ausgedrückt werden. Setzt man diese beiden Schreibweisen ein, so erhält man für die Hallspannung ${\displaystyle U_{\mathrm {H} }}$ einen nur noch von einfach messbaren Größen abhängenden Ausdruck:

${\displaystyle U_{\mathrm {H} }=A_{\mathrm {H} }\,{\frac {IB_{z}}{d}}}$.

Diese Gleichung ist auch für Leiter mit verschiedenen Sorten von Ladungsträgern korrekt, jedoch lässt sich dann die Hall-Konstante nicht mehr durch ${\displaystyle A_{\mathrm {H} }={\frac {1}{nq}}}$ berechnen. Aus der Gleichung lässt sich der sogenannte Hall-Widerstand angeben:

${\displaystyle R(B)=A_{\mathrm {H} }\,{\frac {B_{z}}{d}}}$

Der Hall-Widerstand charakterisiert ein Hallelement, hat jedoch nichts mit dem gemessenen elektrischen Widerstand an einem Hallelement zu tun. Er gibt das Verhältnis Hallspannung zu Strom eines Hallelementes bei einer bestimmten magnetischen Flussdichte an:

${\displaystyle R(B)={\frac {U_{\text{H}}}{I}}}$

Anwendung

Die Hallspannung ist unabhängig vom spezifischen Widerstand der Probe. Die spezifischen Stoffeigenschaften des Leitungsvorganges werden durch die Hall-Konstante ${\displaystyle A_{\mathrm {H} }}$ wiedergegeben.

Der Hall-Effekt wird sowohl zur Messung der Stärke von Magnetfeldern (mit Hall-Sonden) als auch zur Bestimmung der Ladungsträgerart (Elektronen oder Löcher) und deren Dichte eingesetzt.

In der Elektronik wird der Hall-Effekt in sogenannten Hallsonden zur Messung der magnetischen Flussdichte benutzt. Fließt ein Strom durch den Leiter, so kann durch das Messen der erzeugten Hall-Spannung nach obiger Formel ${\displaystyle B}$ berechnet werden. Materialien mit großer Hall-Konstante zeichnen sich dabei mit einer hohen Empfindlichkeit aus. Aus diesem Grund werden meist Halbleitermaterialien verwendet. Die Massenfertigung zum breiten Einsatz in der Industrie wurde erst durch die Integration von Hall-Platten in CMOS-Technologie möglich. Erst damit können Temperaturabhängigkeiten und andere Effekte kompensiert und die Hallspannung entsprechend ausgewertet und digital aufbereitet werden. Heute gibt es immer komplexere Hall-Sensoren auf CMOS-Basis in Anwendungen zur Winkel-, Positions-, Geschwindigkeits- und Strommessung.

Ein weiteres Anwendungsgebiet ist die Bestimmung von Ladungsträgerdichten durch Messen der Hall-Konstanten. Durch eine zusätzliche Messung der elektrischen Leitfähigkeit (oder des spezifischen Widerstands) ist es zudem möglich, die Beweglichkeit der Ladungsträger im Material zu ermitteln. Eine komfortable Methode zur Bestimmung des spezifischen Widerstandes und der Hallkonstanten an dünnen Schichten ist die Van-der-Pauw-Messmethode.

Ein elektronischer Kompass kann mit Hallsonden gebaut werden.

Praktische Anwendungen finden sich auch in der Raumfahrt, bei Hall-Ionentriebwerken.

Verwandte Effekte

Siehe auch

• Hall-Winkel

Anmerkungen

1. ↑ Die Ladungsträgerdichte ist hier eine Volumendichte, also Gesamtladung / (Länge × Breite × Höhe) der Probe (die „Höhe“ wird im Artikel auch als „Dicke“ bezeichnet und d genannt). Im Zusammenhang mit dem Quanten-Hall-Effekt, wo es nur um den Hall-Effekt an zweidimensionalen sog. „Hall-Streifen“ geht, ist die Ladungsträgerdichte dagegen eine Flächendichte.
2. ↑ Setzt man voraus, dass sich alle Ladungsträger gleich schnell bewegen und das Magnetfeld homogen ist, dann wird auf jeden Ladungsträger die gleiche Lorentzkraft ausgeübt. Das Gleichgewicht ist erreicht, wenn die elektrostatische Kraft auf jeden Ladungsträger gleich groß wie die Lorentzkraft ist. Also sind die elektrischen Kräfte überall im Leiter gleich groß, das elektrische Feld ist homogen. Man kann die Formel, die für einen Plattenkondensator gilt, verwenden.
3. ↑ Die Konstante R_K ist exakt bekannt, weil h und e zur Definition der Maßeinheiten dienen und ihnen ein exakter Wert zugewiesen wurde.

Literatur

• Charles Kittel: Einführung in die Festkörperphysik. Oldenbourg, 5. Auflage 1980.
• P. Grosse: Freie Elektronen in Festkörpern. Springer 1979.
• C. M. Hurd: The Hall Effect in metals and alloys. Plenum 1972.
• E. H. Putley: The Hall Effect and related phenomena. Butterworth, London 1960.
• Edwin H. Hall: On Supraconductivity and the Hall Effect. PNAS 1933
• On a New Action of the Magnet on Electric Currents. (Memento vom 26. März 2003 im Internet Archive) In: American Journal of Mathematics. Band 2, 1879, S. 287–292; Faksimile von Halls grundlegender Veröffentlichung.

Weblinks

• The Hall Effect. National Institute of Standards and Technology

Einzelnachweise

1. ↑ E. H. Hall: On a New Action of the Magnet on Electric Currents. In: American Journal of Mathematics. Band 2, Nr. 3. JSTOR, 1879, S. 287, doi:10.2307/2369245. 
2. ↑ Percy Williams Bridgman: Biographical Memoir of Edwin Herbert Hall 1855-1938. (PDF; 1,4 MB) National Academy of Sciences, abgerufen am 14. Februar 2016 (englisch). 
3. ↑ Martin Tajmar: Advanced space propulsion systems. Springer, Wien 2003, ISBN 3-211-83862-7, S. 75 ff.
4. ↑ Das Hall-Triebwerk. (Memento des Originals vom 23. Mai 2010 im Internet Archive)  Info: Der Archivlink wurde automatisch eingesetzt und noch nicht geprüft. Bitte prüfe Original- und Archivlink gemäß Anleitung und entferne dann diesen Hinweis.@1@2Vorlage:Webachiv/IABot/meyweb.physik.uni-giessen.de Physikalisches Institut der JLU Gießen; abgerufen am 12. März 2010.
5. ↑ Károly Simonyi: Kulturgeschichte der Physik. Harri Deutsch, Thun, Frankfurt a. M. 1995, ISBN 3-8171-1379-X, S. 479.