In der Allgemeinen Relativitätstheorie wird eine Raumzeit als stationär bezeichnet, wenn sie ein zeitartiges Killing-Vektorfeld besitzt. Dabei verwenden einige Autoren (z. B. Ludvigsen) die Bezeichnung „stationäre Raumzeit“ auch bei asymptotisch flachen Raumzeiten, welche lediglich ein Killing-Vektorfeld besitzen, das asymptotisch zeitartig ist, d. h., die Killing-Vektoren werden im Grenzfall großer Entfernung zeitartig. Andere Autoren (Hawking and Ellis) bezeichnen eine Raumzeit, welche lediglich ein asymptotisch zeitartiges Killing-Vektorfeld besitzt als asymptotisch stationär, noch andere (Carroll) verwenden die Bezeichnung inkonsistent.

Entlang eines Killing-Vektorfeldes ist der Metrische Tensor invariant. Anschaulich bedeutet dies, dass es Beobachter gibt, für die sich das Gravitationsfeld zeitlich nicht ändert.

Zusammensetzung des Linienelements einer stationären Raumzeit

Ein Beobachterfeld ${\displaystyle U}$ in einer Raumzeit ${\displaystyle (M,g)}$ heißt stationär, wenn es eine positive Funktion ${\displaystyle f\in C^{\infty }(M,\mathbb {R} ^{+})}$ gibt, sodass ${\displaystyle fU}$ ein Killing-Vektorfeld ist. Besitzt die Raumzeit ein stationäres Beobachterfeld, so heißt sie stationär. In den Koordinaten eines stationären Beobachters sind die Komponenten ${\displaystyle g_{\mu \nu }}$ des Metrischen Tensors unabhängig von der Zeitkoordinate. Das Linienelement (mit Signatur ${\displaystyle (+,-,-,-)}$ und ${\displaystyle i,j=1,2,3}$) einer stationären Raumzeit lässt sich daher auf die Form

${\displaystyle \mathrm {d} s^{2}=\lambda (\mathrm {d} t-\omega _{i}\,\mathrm {d} y^{i})^{2}-\lambda ^{-1}h_{ij}\,\mathrm {d} y^{i}\,\mathrm {d} y^{j}\,,}$

bringen, wobei ${\displaystyle t}$ die Zeitkoordinate, ${\displaystyle y^{i}}$ die drei räumlichen Koordinaten und ${\displaystyle h_{ij}}$ der metrische Tensor des dreidimensionalen Raums ist. In diesen Koordinaten hat das Killing-Vektorfeld ${\displaystyle \xi ^{\mu }}$ die Komponenten ${\displaystyle \xi ^{\mu }=(1,0,0,0)}$. ${\displaystyle \lambda }$ ist ein positiver Skalar der die Norm des Killing-Vektorfelds bestimmt, d. h. ${\displaystyle \lambda =g_{\mu \nu }\xi ^{\mu }\xi ^{\nu }}$, und ${\displaystyle \omega _{i}}$ ein Dreiervektor der die Rotation (englisch twist) der Raumzeit bestimmt. Dieser Vektor berechnet sich aus den räumlichen Komponenten des Twist-Vektors ${\displaystyle \omega _{\mu }=\varepsilon _{\mu \nu \rho \sigma }\xi ^{\nu }\nabla ^{\rho }\xi ^{\sigma }}$(siehe beispielsweise S. 163) zusammen, der als antisymmetrisches Produkt des Killing-Vektorfelds und seiner kovarianten Ableitung ${\displaystyle \nabla }$, mit Hilfe des Epsilon-Tensor ${\displaystyle \varepsilon }$ berechnet wird.

Twist-Vektor und dessen Interpretation

Der Twist-Vektor beschreibt, wie stark die Orientierung des Killing-Vektorfelds von den Flächennormalen der raumartigen Hyperflächen abweicht. Wenn das Killing-Vektorfeld orthogonal zu den raumartigen Hyperflächen ist, d. h., es gilt ${\displaystyle \omega _{\mu }\xi ^{\mu }=0}$, dann ist das Killing-Vektorfeld rotationsfrei und der Dreiervektor ${\displaystyle \omega _{i}}$ verschwindet. Eine solche Raumzeit wird statisch genannt.

Aus dieser Definition folgt, dass eine statische Raumzeit immer stationär ist, eine stationäre Raumzeit aber nicht statisch sein muss.

Beispiele

• Eine flache Raumzeit wird durch eine Minkowski-Metrik beschrieben und ist stationär und statisch.
• Die Raumzeit einer homogenen, nicht geladenen und nicht rotierenden Kugel, wird durch die Schwarzschild-Metrik beschrieben und ist asymptotisch stationär und asymptotisch statisch.
• Das Gravitationsfeld eines nicht geladenen, rotierenden schwarzen Lochs wird durch die Kerr-Metrik beschrieben und ist asymptotisch stationär aber nicht asymptotisch statisch.
• Eine Raumzeit mit Gravitationswellen ist weder stationär noch statisch.

Einzelnachweise

1. ↑ Malcolm Ludvigsen: General Relativity: A Geometric Approach. Cambridge University Press, 1999, ISBN 978-0-521-63976-7, S. 123 f. (google.com). 
2. ↑ Benjamin Crowell: Static and Stationary Spacetimes. 21. April 2019, abgerufen am 22. April 2019. 
3. ↑ Wald, R.M., (1984). General Relativity, (U. Chicago Press)